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parti diurne, e che si ottiene aggiungendo al tempo dato la costante propria dell’anno; la quarta presentava il multiplo della rivoluzione dell’anomalia il più prossimo inferiore al numero precedente; la quinta, l’anomalia stessa della luna ridotta ai minimi termini; la sesta, il seno od il coseno dell’anomalia, prendendo quella fra queste due linee trigonometriche che aveva un valore maggiore di ${\frac {1}{\sqrt[{}]{2}}}$ la settima, la correzione delle tavole; l’ottava, questo stesso errore moltiplicato pel seno o pel coseno; e finalmente la nona, il quadrato del seno o del coseno medesimo. Sommate allora tutte le equazioni che dovevano servire alla determinazione dell’eccentricità, e chiamate r le correzioni delle longitudini, si ebbe un’equazione unica della forma

$\Delta e\cdot \sum sin^{2}\ c=\sum \ rsin\ c$

e sommate quelle che si volevano impiegare alla correzione dell’epoca dell’anomalia, si ebbe un’altra equazione della forma

$\Delta e\cdot 0,10976\sum \ cos^{2}\ c=\sum \ rcos\ c$

dalle quali fu facile il ritrarre i valori di $\Delta e$, $\Delta c$. Or ecco quello che dalle osservazioni che ho sottomesso al calcolo mi è risultato per rispetto all’eccentricità.

156 osservazioni fatte a Greenwich dal gennaio 1820 a tutto dicembre 1822 hanno dato $\sum sin^{2}\ c=129,98,\sum \ r\ sin\ c=-35'',88$.

51 osservazioni fatte a Milano dal 20 aprile 1820 fino al 20 aprile del 1823 hanno dato $\sum sin^{2}\ c=40,37,\sum \ r\ sin\ c=59'',63$.

Sommando le due equazioni, poichè appartengono appresso a poco alla stess’epoca, si ottiene

$170,35\cdot \Delta \ e=+23'',75$.

e quindi $\Delta \ e=+0'',4$, quantità veramente piccolissima. Ora, poichè l’eccentricità, o per dir meglio il coefficiente della prima ineguaglianza, usato nelle mie tavole, è di 22641",65, sarà il coefficiente corretto di 22641",79.