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IV. I fondamenti sperimentali della teoria cinetica

sione $p$ è dato da ${\text{M}}/v$ quando con M si esprima la massa di una molecolagrammo e con $v$ il volume da essa occupato a quella pressione. Sicchè sarà

$dm\,=\,{\frac {\text{M}}{v}}\,dh$,

dove $dh$ è il volume dello strato che consideriamo. Avremo dunque per quanto si è detto

87)	$dp\,=\,g\,{\frac {\text{M}}{v}}\,dh$;

e poichè $pv={\text{RT}}$ potremo scrivere

${\frac {dp}{p}}\,=\,g\,{\frac {\text{M}}{\text{RT}}}\,dh$,

da cui integrando fra $p_{0}$ e $p$ corrispondenti alle altezze zero e h avremo

88)	$\log \,{\frac {p_{0}}{p}}\,=\,{\frac {{\text{M}}gh}{\text{RT}}}$,

e ne risulta per p la forma

89)	$p\,=\,p_{o}\,e^{-ch}$

in cui $c\,=\,{\frac {\text{Mg}}{\text{RT}}}$ è una costante.

Questa formula ci dice che se le altezze crescono come i termini di una progressione aritmetica, le pressioni diminuiscono in progressione geometrica. La rapidità della diminuzione di pressione in funzione dell’altezza è naturalmente tanto più grande quando più grande è la massa delle molecole, e quindi la densità del gas.

Il Perrin, invece che con un gas, ha sperimentato con una emulsione. Questa deve essere convenientemente pre-