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IX. I raggi X e la costituzione dei corpi

supponendo di adoperare sempre la stessa qualità di raggi, per cui $lambda$ costante. Queste relazioni richiedono che sia

216)	$\operatorname {sen} {\vartheta _{1}}\,:\operatorname {sen} {\vartheta _{2}}\,:\operatorname {sen} {\vartheta _{3}}=\,{\frac {1}{d_{100}}}\,:{\frac {1}{d_{110}}}\,:{\frac {1}{d_{111}}}$

Sicchè nell’ipotesi fatta si dovrà avere per la 215) la relazione seguente

217)	$\operatorname {sen} {\vartheta _{1}}:\operatorname {sen} {\vartheta _{2}}:\operatorname {sen} {\vartheta _{3}}=\,1\,:\,{\sqrt {2}}\,:\,{\sqrt {3}}$

Le esperienze del Bragg hanno verificato questa ultima eguaglianza per il caso di un cristallo di silvina (KCl). Gli angoli $\vartheta _{1},\vartheta _{2},\vartheta _{3}$ sono per KCl rispettivamente 5°.22, 7°.30, 9°.05 i cui seni stanno precisamente nel rapporto assegnato. Dunque potremo affermare che la distribuzione per questo cloruro di potassio è quella assegnata, ossia un nucleo per ciascun vertice di un cubo elementare. Però non si può dire ancora se questo nucleo è una molecola. Per asserire questo bisognerebbe provare che il valore assoluto $d_{100}$ coincide con il valore di a dato alla formula 211).

Ma i risultati di altre esperienze possono chiarire il problema.

Se si studia la riflessione delle solite tre faccie di sfaldatura del salgemma si trova che i valori degli angoli di riflessione $\vartheta _{1},\vartheta _{2},\vartheta _{3}$ non corrispondono all’espressione 217) ma piuttosto si ha

218)	$\operatorname {sen} {\vartheta _{1}}\,:\,\operatorname {sen} {\vartheta _{2}}\,:\,\operatorname {sen} {\vartheta _{3}}\,=\,1\,:\,{\sqrt {2}}\,:{\frac {1}{2}}\,{\sqrt {3}}$

Questo risultato non si può conciliare con una distribuzione cubica di centri di riflessione uniformi, e non si spiga se non ammettendo che i centri di riflessione siano di due specie diverse; allora soltanto l’alternarsi di tali centri potrà condurre ad una distribuzione che dia ragione dei fatti.