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L'effetto Corbino

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${\frac {dr}{dt}}\,=\,ev_{1}{\text{F}}-{\text{H}}ev_{1}r{\frac {d\vartheta }{dt}}$,

per i ioni positivi, e altre due analoghe per i negativi. Dalla prima di queste due equazioni ponendo ${\text{H}}ev_{1}\,=\,m_{1}$ ricaviamo

$r\,d\vartheta \,=\,m_{1}dr$,

da cui

$\vartheta \,=\,m_{1}\log r\,+\,{\text{C}}$ .

La costante C si determina se poniamo per $\vartheta =0$, $r=r_{1}$. Sicchè potremo scrivere finalmente

176)	$r\,=\,r_{1}e^{\frac {\varpi }{m_{1}}}$,

che rappresenta una spirale logaritmica. Per i negativi si avrebbe un’altra spirale analoga a questa ma distinta.

Dalla conoscenza delle traiettorie delle due specie di corpuscoli si può pervenire a quella delle vere linee di corrente. Si disegneranno per ciascun punto A le due traiettorie, su ciascuna di esse di applicherà un vettore che rappresenti la frazione di corrente dovuta a quella specie di corpuscoli, e si determinerà il vettore somma. Le linee così ottenute incontreranno i cerchi concentrici con un angolo costante, che possiamo qui chiamare ${\frac {\pi }{2}}\,-\,\beta$. In altri termini le linee di corrente vengono ad inclinarsi rispetto alle linee equipotenziali spostandosi di un angolo $\beta$ costante dalla direzione primitiva. Questo angolo $\beta$ è caratteristico in questi fenomeni di induzione elettromagnetica di seconda specie.

Il Corbino ha calcolato l’intensità di questo effetto; esso risulta proporzionale al momento ionico differenziale, all’intensità della corrente primi-